Silná interakce
Silné interakce (i velká síla , gluonová síla , barva síla ) je jedním ze čtyř základních sil fyziky . Vysvětluje to vazbu mezi kvarky v hadronech . Jejich výměnnými částicemi jsou gluony .
Před zavedením modelu quark, jen přitažlivá síla mezi nukleony v v atomovém jádru byl odkazoval se na jak silné interakce . H. Protony a neutrony . I dnes se silná interakce často vztahuje pouze na tuto zbytkovou interakci , která se z historických důvodů také nazývá jaderná síla nebo silná jaderná síla .
Vazba mezi kvarky
Podle kvantové chromodynamiky (dále jen QCD) je silná interakce - podobně jako elektromagnetická a slabá - popsána výměnou měřicích bosonů . Výměnné částice silné interakce jsou známé jako gluony , kterých je osm typů (různé stavy barevného náboje ). Gluony přenášejí barevný náboj mezi kvarky. Gluon může interagovat s jinými gluony a vyměňovat si barevné náboje.
Přitažlivost mezi kvarky zůstává konstantní i se zvyšující se vzdáleností, na rozdíl od z. B. v případě Coulombovy síly , ve které je snazší a snazší oddělit dvě atraktivní částice, jak se vzdálenost zvětšuje. Je to zhruba srovnatelné s gumovou šňůrou nebo tažnou pružinou . Pokud je vzdálenost příliš velká, lano se v této analogii „zlomí“ a mezon se vytvoří generováním dvojice kvark-antikvark z vakua. Pokud je vzdálenost malá, lze kvarky považovat za volné částice ( asymptotická volnost ). S větší vzdáleností narůstající energie interakce způsobuje, že kvarky ztrácejí charakter nezávislých částic, a proto je nelze pozorovat jako volné částice ( vězení ).
Vazba mezi nukleony
Ačkoli nukleony mají vždy barevný náboj nula, existuje mezi nimi zbytková interakce nebo jaderná síla (vzdáleně srovnatelná s Van der Waalsovými silami , které lze považovat za zbytkové elektromagnetické interakce mezi elektricky neutrálními atomy a / nebo molekulami ).
Rozsah přitažlivosti prostřednictvím zbytkové interakce je kolem 2,5 femtometrů (fm). S touto hodnotou vzdálenosti je stejně silná jako elektrické odpuzování ( Coulombova síla ) mezi protony a na kratších vzdálenostech je silnější než Coulombova síla. Nad touto vzdáleností naopak přitažlivost klesá rychleji než Coulombova síla, která úměrně klesá. Tato souhra dvou základních sil vysvětluje soudržnost a velikost atomových jader. B. také štěpení těžkých jader .
Jaderná síla působí odpudivě na velmi krátké vzdálenosti, což odpovídá tvrdému jádru 0,4 až 0,5 fm. Je také spin-závislé: je silnější pro paralelní otočení než pro antiparalelní, takže deuteron (skládající se z neutronu a protonu) je vázán pouze pro paralelní otočení (celkem spin 1), a diproton a dineutron (s antiparalelně otáčení v důsledku na principu Pauli ) nejsou vázány. Kromě centrální složky potenciálu a složky interakce spin-spin má také tenzorovou složku a složku spin-orbit.
Před zavedením modelu kvarku byla zbytková interakce a její krátký dosah vysvětlen účinnou teorií : interakce Yukawa mezi nukleony a piony ( model výměny pionů ). Krátký dosah je vysvětlen nenulovou hmotností pionů, což vede k exponenciálnímu útlumu potenciálu Yukawa na větší vzdálenosti. Výměna dalších mezonů byla navíc zohledněna v modelech nukleon-nukleonového potenciálu (jako je rho mezon ). Protože dosud nebylo možné vypočítat jadernou sílu pomocí QCD, jsou v popisu rozptylu nukleon-nukleon použity různé fenomenologicky přizpůsobené potenciály založené na modelech mezonové výměny (jako je Bonnův potenciál).
Vysvětlení zbytkové interakce
Odpudivý potenciál mezi atomy na malé vzdálenosti je důsledkem Pauliho principu pro stavy elektronů . Když se dva nukleony se šesti kvarky přiblíží k sobě, má každý kvark podstatně více stupňů volnosti v nejnižším stavu (orbitální moment hybnosti l = 0): kromě spinu (2 stavy) existuje také barevný náboj (3 stavy) a isospin (2 stavy), tj. Celkem 12 na šest kvarků lze rozdělit podle Pauliho principu. Pauliho princip není přímo zodpovědný za odpor, který je patrný pod 0,8 fm. Důvod spočívá spíše v silné spin-spin interakci kvarků, což je evidentní ve skutečnosti, že delta rezonance (s paralelními rotacemi tří kvarků) má hmotu asi o třetinu vyšší než proton. Pokud jsou otáčení kvarků navzájem rovnoběžná, zvyšuje se potenciální energie systému. To platí také pro překrývající se nukleony a tím více, čím blíže je vzdálenost mezi nukleony. Pokud se kvarky pokusí minimalizovat svou chromomagnetickou energii obrácením rotace , lze toho dosáhnout pouze přechodem do energeticky vyššího stavu orbitální hybnosti (l = 1).
S ještě větší vzdáleností od sebe vstupují nukleony do atraktivní části silné interakce. Výměna tvaroh-tvaroh (dva kvarky jsou přiřazeny k oběma zúčastněnými nukleonů současně), která se očekává, že analogicky k kovalentní vazby , hraje menší roli zde než kvark-antikvark párů barevně neutrální (mesons) od moře kvarků části funkce nukleonových vln v QCD.
Úplný popis jaderné síly z kvantové chromodynamiky zatím není možný.
Klasifikace silné interakce
Základní interakce a jejich popisy (teorie v rané fázi vývoje jsou šedě zastíněny). | ||||
Silná interakce | Elektromagnetická interakce | Slabá interakce | Gravitace | |
klasický |
Elektrostatika a magnetostatika , elektrodynamika |
Newtonův gravitační zákon , obecná relativita |
||
kvantová teorie |
Quantum ( standardní model ) |
Kvantová elektrodynamika | Teorie Fermi | Kvantová gravitace ? |
Elektroslabá interakce ( standardní model ) | ||||
Velká sjednocená teorie ? | ||||
Světový vzorec („teorie všeho“)? |
literatura
- Manfred Boehm , Ansgar Denner , Hans Joos : měřicí teorie silných a elektroslabých interakcí , Teubner-Verlag, Stuttgart 2001, ISBN 978-3-519-23045-8 (německy: Becher Böhm-Joos, měřicí teorie silných a elektroslabých) Interaction ) - standardní práce pro teorii
- Bogdan Povh , Klaus Rith , Christoph Scholz, Frank Zetsche Particles and Cores , 8. vydání, Springer Verlag 2009
- Wolfgang Wild síly jádra a struktura jádra , část 1,2, Physikalische Blätter 1977, str. 298, 356, část 1 , část 2
webové odkazy
- Marc Gänsler: Silná interakce . In: Introduction: The 4 Fundamental Forces of Physics , accessed 30. ledna 2009.
- Gluony a silná síla . DESYs Kwork Quark, "Částicová fyzika pro každého"
Individuální důkazy
- ↑ Funkce celkové vlny je antisymetrická, a proto, protože barevná složka je vždy antisymetrická (celkový barevný náboj nula) se symetrickou funkcí prostorových vln (orbitální moment hybnosti 0), musí být také složka spin-isospin symetrická
- ↑ Diskuse podle Povha, Ritha, Schulzeho, Zetsche Particles a Kerna , str. 250f, podle Amanda Fäßlera