Plazma (fyzika)

Plazma v plazmové lampě
Magneticky deformovaná plazma
Atmosférický plazmový paprsek pro plazmové řezání pomocí plazmy GHz
Horké plazma během opětovného vstupu z Discovery během mise STS-42

Ve fyzice je plazma (ze starořeckého πλάσμα plásma , německy „formovaná, formovaná“ ) částicová směs iontů , volných elektronů a většinou také neutrálních atomů nebo molekul. Plazma proto obsahuje nosiče poplatků zdarma . Stupeň ionizace plazmy může být menší než 1%, ale i 100% (úplné ionizace). Podstatnou vlastností plazmatu je jejich elektrická vodivost .

Název plazma sahá až k Irvingovi Langmuirovi (1928). Vzhledem k tomu, že plazmový stav může být generován z plynného stavu agregace pomocí dodatečného přívodu energie , je často označován jako čtvrtý stav agregace. Nápis cirkulující po internetu, že Fritz Winkler objevil plazmu v roce 1921, není správný; V roce 1922 si nechal patentovat fluidní lože, které se označuje jako nový, někdy také jako „čtvrtý stav agregace“.

vlastnosti

Vlastnosti plazmy závisí na přítomných druzích (elektrony, kladné a záporné ionty, neutrální atomy, neutrální a nabité molekuly), jejich hustotách a teplotách (které nemusí být stejné) a její prostorové struktuře, zejména náboji a proudy, elektrická a magnetická pole. Ve zvláštních případech existují pouze nabité částice, elektrony a ionty a / nebo nabité molekuly (plně ionizovaná plazma).

V závislosti na hustotách částic , teplotách a relativní síle polí (např. Elektrických , magnetických nebo gravitačních polí a jejich kombinací) se plazma mohou chovat jako plyny , ale mohou se chovat také úplně jinak. V určitých případech lze plazmu jednoduše popsat jako elektricky vodivý plyn pomocí magnetohydrodynamiky . Obecně však musí být brány v úvahu také transportní procesy (transport záření, transport tepelné energie, transport částic, impulsní transport) a další procesy, které určují složení plazmy (včetně ionizace, rekombinace, disociace, molekuly a / nebo tvorba excitonu a chemické reakce přítomných druhů Excitační a absorpční procesy), takže úplný popis může být mnohem složitější.

Plazma lze mimo jiné charakterizovat následujícími třemi vlastnostmi:

  1. Délka Debye je ve srovnání s rozměry malá.
  2. Parametr plazmy (počet částic v koule s poloměrem rovným Debye délky) je velký.
  3. Čas mezi záblesky je dlouhý ve srovnání s obdobím plazmatických oscilací .

Plazma jsou obvykle kvazi neutrální; to znamená, že náboje iontů a elektronů jsou přibližně v rovnováze. Čistá hustota náboje je ve srovnání s hustotou elektronů velmi malá. Výjimky jsou omezeny na regiony o velikosti zeměpisné délky Debye, např. B. v okrajové vrstvě .

Poměr mezi iontovou hmotou a elektronovou hmotou je velký, nejméně 1836 (pro vodíkovou plazmu). Z toho lze odvodit mnoho vlastností plazmatu.

Plazma se vyznačují svou typickou záře, která je způsobena emisí záření z excitovaných atomů plynu, iontů nebo molekul. Výjimkou jsou plazma, která jsou velmi studená (což se často stává ve vesmíru) nebo tak horká, že atomy jsou zcela ionizované (jako ve středu hvězd).

Označení

Pokud existuje složka neutrálních částic, jejíž kinetická energie je ve srovnání s kinetickou energií nosičů volného náboje malá, často se to označuje jako plyn pozadí nebo také neutrální plyn .

Podle stávajících nebo převládajících vlastností se plazmům často přidávají konkrétnější názvy. Takže jeden mluví z. B. vysokotlaká nebo nízkotlaká plazma, studená nebo horká plazma, neideální plazma nebo hustá plazma. K jejich označení lze použít také složky plazmy. B. Vysokotlaká rtuťová plazma. Kromě toho hraje při charakterizaci plazmat také roli generační mechanismus: Například nízkotlaký výboj vzácného plynu znamená elektricky generovanou plazmu vzácného plynu s nízkým plazmatickým tlakem.

Ve fyzice částic je kvázi volný stav kvarků a gluonů analogicky označován jako kvark-gluonová plazma .

Výskyt

Tenká hmota v prostoru mezi nebeskými tělesy, jako je sluneční vítr nebo mezihvězdná hmota , je částečně ve stavu plazmy; také slunce a jiné hvězdy . Více než 99% veškeré viditelné hmoty ve vesmíru je ve stavu plazmy.

Na Zemi se přírodní plazma nacházejí v ionosféře a v blescích . I přes slabou ionizaci (v závislosti na teplotě) mají plameny také některé vlastnosti plazmy.

Neexistují žádné prakticky použitelné přírodní plazmatu v biosféře . Proto musí být plazma generována, aby bylo možné ji technicky využít. To se obvykle provádí pomocí vypouštění plynu .

Aplikace

Horká plazma v reaktoru pro jadernou fúzi tokamaku

Lze použít různé chemické nebo fyzikální procesy probíhající v plazmě.

Aplikace plazmatu lze rozdělit následovně:

Světelná technologie

Použije se záře typická pro plazmy. V plazmových kolizích vedou procesy rychlých elektronů s atomy nebo molekulami plynu k tomu, že elektrony z pláště zasažených částic jsou zásobovány energií . Tato energie se poté uvolní jako emitované světlo v pozdějším okamžiku. Výsledné spektrum silně závisí na přítomných plynech, tlaku a střední energii elektronů.

V některých případech lze emitované světlo použít přímo, např. Stejně jako v některých kovových parních vysokotlakých výbojkách (např. Sodíkové výbojky - pro potvrzení silného žlutého světla), které se používají v pouličním osvětlení, se používají a přicházejí nebo určité vzácné plyny - vysokotlaké výboje (např. Xenon ). V ostatních případech, kdy se emise vyskytuje více v UV rozsahu (zejména rtuťové výbojky ), musí být elektromagnetické záření přeměněno na světlo viditelné pro člověka. Toho je dosaženo fosfory, které jsou aplikovány na stěnu vypouštěcích nádob. Ultrafialové záření je absorbováno v luminiscenčním materiálu a znovu emitováno jako záření ve viditelném. Příkladem toho jsou zářivky a energeticky úsporné žárovky používané při osvětlení interiéru a vysokotlaké rtuťové výbojky používané v projektorech a venku .

Plazmatické chemické aplikace

Použití plazmatu pro chemické reakce je založeno na vysokých koncentracích chemicky reaktivních molekulárních fragmentů, které dodávají. V minulosti se objevovaly pokusy průmyslově využívat plazmaticko-chemické procesy pro syntézu. Díky složitému složení plazmy jsou však tyto reakce velmi složité a neúčinné. Plazmochemické procesy se proto dnes již prakticky nepoužívají při chemické syntéze, ale pouze k likvidaci toxických plynů.

Příkladem jeho úspěšné aplikace je syntéza diamantů . Diamant je uložen na povrchu z plazmy. Tato diamantová vrstva je polykrystalická a nemá kvalitu klenotnických diamantů. Rychlost růstu této vrstvy je velmi malá (přibližně 1 µm / h). Proto jsou silnější vrstvy velmi drahé.

Plazmová chemie se v polovodičovém průmyslu nadále provádí ve velkém měřítku . Zde se plazma používají pro (suché) leptání ( plazmové leptání ) a pro vrstvení PECVD . Na rozdíl od světelné technologie se v procesu leptání používá přímý kontakt plazmy s povrchem, aby se dosáhlo cíleného úběru materiálu. Klíčovou roli zde hrají elektrická pole převládající u zdi, která jsou charakteristická pro okrajové vrstvy . Ionty obsažené v plazmě tvoří další velkou část odstraňování leptání. Ty lze urychlit pomocí magnetických polí a dosáhnout tak dalšího cíleného odstranění leptání. Plazmové leptání nemusí být spojeno s chemicky reaktivními procesy, a je tedy fyzikální aplikací.

Fyzické aplikace

Plazma se používají pro plazmové řezání , plazmové svařování a pájení plazmovými hořáky . Plazma je většinou generována pomocí elektrického oblouku . Nové procesy využívají plazma, která jsou generována na 2,45 GHz, pracují s měděnými elektrodami bez opotřebení a lze je také použít pro nejjemnější řezy, včetně skalpelů.

Kromě toho se plazma používá k předúpravě (čištění a aktivaci) adhezivních spojů, což je nyní v německém automobilovém průmyslu standardní proces. Lze zde použít dva typy plazmy: Na jedné straně nízkotlaká plazma , která čistí a aktivuje povrchy při pokojové teplotě. U tohoto typu plazmy je také možné potahovat nebo leptat komponenty hydrofobním nebo hydrofilním způsobem. Budení zde probíhá většinou pomocí generátorů s frekvencemi 40-100 kilohertzů , 13,56 megahertzů nebo 2,45 gigahertzů (mikrovlnné buzení ). Na druhé straně lze k čištění a aktivaci použít také plazmové trysky založené na oblouku nebo jiskřičném výboji.

Tyto Magnetosféra plazmy dynamika popisuje chování proudění plazmatu v magnetickém poli. Elektrickou energii lze získat (generátor MHD) nebo se používá k pohonu kosmické lodi ( magnetoplazmatický dynamický pohon ).

Jako zdroj záření EUV slouží horká plazma s vysokou hustotou - generovaná laserovým pulzním zářením nebo elektrickými výboji . EUV litografie je potenciálním uživatelem .

Klasifikace

Klasifikaci velmi odlišných forem plazmy lze provést na základě několika kritérií. Jedním z nich je hustota plazmy . Přirozeně se vyskytující plazma se liší svou hustotou o více než deset řádů. Plazma má uvnitř slunce extrémně vysokou hustotu, v mezihvězdných plynových mlhovinách převládá extrémně nízká hustota. Rozdíly ve fyzikálních vlastnostech plazmatu jsou odpovídajícím způsobem extrémní.

Dalšími parametry pro rozlišení mezi plazmatem jsou plazmatický tlak a teplota plazmy.

Plazmový tlak

Lze rozlišovat mezi

Nízkotlaká plazma jsou generována ve zředěných plynech, jejichž tlak je výrazně nižší než atmosférický tlak. Příkladem jsou žárovky , polární záře nebo zářivky .

V případě vysokotlakých plazmat je plazmový tlak výrazně vyšší než atmosférický tlak. Typickým příkladem jsou plynové výbojky s vysokým a ultra vysokým tlakem . I při bouřkách a jiskrách je krátce velmi vysoký tlak.

Normální tlaková plazma jsou generována přibližně při atmosférickém tlaku . Typickou aplikací jsou výboje dielektrické bariéry , které se používají například při zpracování plastových materiálů. Dalším příkladem jsou oblouky , jako jsou oblouky , které vznikají při elektrickém svařování .

Tepelná rovnováha

Důležitou charakteristikou plazmy je, do jaké míry je v tepelné rovnováze (TG):

  • V místní tepelné rovnováze (LTG nebo LTE) mají částice všech typů přibližně stejnou místní teplotu, která se může měnit z místa na místo. Neexistuje však rovnováha s radiačním polem. Jsou tedy emitovány charakteristické spektrální čáry a kontinua odchylující se od záření dutiny. Stav LTG lze vždy předpokládat, když kolizní procesy jasně dominují nad radiačními procesy.
    Tento případ je např. B. v mnoha technicky používaných plazmech s teplotními gradienty, například v osvětlovací technice se středními a vysokými tlakovými výboji.
    V případě plazmatu nemusí být u LTG nutně předpokládán vysoký plazmatický tlak nebo vysoká plazmatická hustota. Dominance kolizních procesů lze dosáhnout také velkou turbulencí, dostatečně silnými kolektivními efekty - tj. Silnou interakcí mezi částicemi - nebo vnitřními magnetickými poli.
  • V případě netermálních plazmatů mají naopak elektrony mnohem vyšší teplotu než těžší druhy. Ty typicky zahrnují nízkotlaká plazma. Taková plazma se obvykle generuje a udržuje dodáváním energie - většinou elektrické energie - z neutrálních atomů pevné látky nebo plynu. Elektrony mohou předpokládat teploty několika 10 000 Kelvinů; teplota iontů a neutrálního plynu může být současně výrazně nižší, například při teplotě místnosti. Taková plazma lze použít ke zpracování obrobků (povlékání, leptání plazmou ) bez jejich přehřátí. Nízkoteplotní plazma jsou tedy zvláště vhodná pro. B. pro povrchovou úpravu polymerů citlivých na teplotu .

Stupeň ionizace

Stupeň ionizace plazmy je další charakteristickou vlastností. Stupeň ionizace udává podíl druhů, které se v důsledku ionizace vzdaly elektronů . Pokud je přítomen TG nebo alespoň LTG, popisuje Saha rovnice stupeň ionizace této plazmy jako funkci teploty, hustoty a ionizačních energií atomů.

  • Tepelná plazma s vysokými teplotami (např. Sluneční korona nebo fúzní plazma) jsou téměř úplně ionizována.
  • V případě technicky vyrobených nízkotlakých plazmat je naopak stupeň ionizace nejvýše několik promile a mimo tepelnou rovnováhu je již nelze popsat Sahovou rovnicí .
  • Pokud je iontová hustota plazmy známa nebo ji lze určit pomocí vhodných metod, je stupeň ionizace plazmy jednoduše poměrem iontové hustoty a součtu neutrálních částic a hustoty iontů.
  • Při nízkém stupni ionizace je mnoho účinků v plazmě určováno srážkami iontů a elektronů na převážně přítomných atomech neutrálního plynu.

Hustota nosiče náboje plazmy, která je určena stupněm ionizace a tlakem plynu, určuje schopnost elektromagnetických vln šířit se v plazmě, viz také ionosféra .

generace

Plazma může být získána jak vnitřním (např. Slunečním), tak vnějším (např. Výbojem technického plynu) přívodem energie. Pokud nedojde ke spojení energie nebo pokud energetické ztráty - například vedením tepla a / nebo emisemi záření - překročí vstup energie, dojde ke ztrátě stavu plazmy. Pozitivní a negativní nosiče náboje se pak mohou rekombinovat za vzniku neutrálních atomů , molekul nebo radikálů .

Nosiče náboje mohou ambipolární difúzi z. B. ztratit se na stěnách výbojek nebo ve vakuu vesmíru. Ambipolární difúze může probíhat, i když je plazmatický stav stabilní.

Aby se vyrovnala ztráta nabitých částic, musí být generovány ty, které z. B. se stane nárazovou ionizací . Elektrony s dostatečně vysokou kinetickou energií jsou za určitých okolností (pokud existují vhodné průřezy pro konkrétní procesy) schopné vyrazit elektrony ze své sloučeniny, když se srazí s atomy, ionty nebo molekulami. Za vhodných podmínek může tento proces probíhat jako lavinový efekt za předpokladu, že po srážce se z jednoho elektronu stanou dva (plus jeden kladný iont). V případě technických plazmat může být prostorové vymezení plazmy problematické, protože vysokoenergetické částice v plazmě mohou působením intenzivního záření nebo vysoce energetických částic poškodit stěny, obrobky nebo elektrody . Například v osvětlovací technice je odstranění elektrodového materiálu nežádoucí z důvodu výsledného snížení životnosti osvětlovacích prostředků. V technickém procesu naprašování se naopak používá materiál cíleně.

Způsoby dodávky energie

Tepelné podněty

V případě tepelné excitace jsou nosiče náboje generovány nárazovou ionizací v důsledku pohybu tepla. K dosažení téměř úplné ionizace je při normálním tlaku zapotřebí přibližně 15 000 K. Požadovaná teplota se zvyšuje se zvyšujícím se tlakem. Jednou z možností je ozařování zaostřeným laserovým zářením . Pokud svazovaný laserový paprsek zasáhne pevnou látku, vzniknou teploty několik tisíc Kelvinů, takže dojde k tepelné ionizaci, která se také šíří do plynného prostoru nad povrchem. Výsledná plazma zase absorbuje další laserové záření a zesiluje proces. V případě zvláště krátkých laserových pulzů může dojít k jevu samofokusu nebo stínění paprsku plazmou.

Chemické a jaderné reakce

Pokud exotermická reakce vede k silnému zahřátí plynu, způsobí nárazové ionizační procesy způsobené rychlým pohybem molekul přechod do plazmatického stavu. Jako reakce lze použít chemické spalování , jaderné štěpení a jadernou fúzi .

Radiační buzení

Když je plazma excitována zářením , jsou nosiče náboje generovány ionizujícím zářením . Kvůli tomu musí kvantová energie nebo energie částic překročit ionizační energii ozářené hmoty. To je již možné v plynech s ultrafialovým zářením . Rentgenové záření a měkké gama záření jsou na druhé straně stěží absorbovány v plynech. Z určité energie však dochází k tvorbě párů a ionizace je účinná. Beta a alfa paprsky mají vysoký ionizační potenciál .

Buzení z elektrostatických polí

Elektrostatická pole vedou k výbojům nebo k předběžným výbojům . Další ionty jsou generovány elektronovou nárazovou ionizací . Příkladem jsou bouřkové blesky a elektrostatické výboje .

Buzení stejnosměrným napětím

Mezi dvě elektrody je přivedeno dostatečně vysoké elektrické přímé napětí . Při vhodné kombinaci napětí, vzdálenosti elektrod a tlaku plynu dochází k přeskoku a mezi elektrodami se vznítí výboj. Rozlišuje se mezi plynem výboje , jiskrových výbojů a vakuových jiskry .

Ve všech případech se tvoří plazma, která také umožňuje proudění proudu ve výboji. Pokud je tok proudu dostatečně vysoký, elektrody se zahřívají a usnadňuje se únik elektronů, vytváří se oblouk . Oblouky se používají při elektrickém svařování a v obloukových lampách (obloukových lampách). Mohou být také provozovány na střídavé napětí.

Množství napětí potřebného k zapálení plazmy závisí na vzdálenosti mezi elektrodami, jejich tvaru a tlaku plynu ( Paschenův zákon ).

Výbuch drátu

Když silným proudem protéká tenký kovový drát (např. Z baterie kondenzátoru ), odpaří se výbušně za několik mikrosekund až milisekund. Tím se vytvoří částečně ionizovaný oblak kovových par a obloukový výboj se může vznítit, což vede k další ionizaci kovových par. Nejprve dochází k tepelné excitaci, poté dochází k excitaci nárazovou ionizací. Jednou z oblastí použití pro drátu výbuchu je v Z stroje .

Aby se zabránilo rychlé expanzi plazmy, může k tomu dojít v nevodivé trubici (kapilární výboj).

Buzení z elektromagnetických polí

Při excitaci elektromagnetickými poli jsou nosiče náboje generovány ionizací nárazem elektronů . Velmi vysoká intenzita zaostření laserového paprsku může také vést ke vzniku plazmy ve vzduchu (průnik vzduchu). Je za to velmi vysoká intenzita elektrického pole vln. Energetický vstup lze zlepšit cyklotronovou rezonancí .

Kapacitní elektrické buzení

Na dvě desky je aplikováno dostatečně silné střídavé elektrické pole . Mezi deskami se tvoří plazma, ve které nabité částice kmitají sem a tam na frekvenci střídavého pole (vysokofrekvenční excitace). Nosiče náboje nemusí z desek nutně vycházet. Které částice oscilují, závisí na jejich hmotnosti a stupni ionizace. Frekvence, do které může druh částice rezonovat, se nazývá plazmatická frekvence .

Desky lze také připevnit mimo vypouštěcí nádobu, takže jejich pole dosáhne plazmy pouze díky kapacitě stěny. Jeden pak mluví o bezelektrodové excitaci. Tímto způsobem se zabrání kontaminaci z materiálu elektrod a opotřebení elektrod. Podle tohoto principu fungují některé lasery a výbojky s oxidem uhličitým s dielektrickými zábranami . Viz také tichý elektrický výboj .

Indukční (magnetické) buzení

Indukčně excitovaná nízkotlaká plazma ve skleněné trubici ve vysokofrekvenční cívce

Vysokofrekvenční střídavý proud budicí cívkou obklopující vakuovou nádobu indukuje proudy ve tvaru prstence v plazmě. Tento proces se používá v indukčních lampách a při depozici v plynné fázi ( PECVD ) v potrubí.

V tokamakech pro experimenty s jadernou fúzí se plazma zahřívá ve vakuové nádobě ve tvaru prstence paralelním, stoupajícím proudem a současně je bez kontaktu uzavřena silným prstencovým magnetickým polem druhé, toroidně vinuté cívky.

Mikrovlnné buzení

Zde, mikrovlnné trouby z v magnetronu směřují do reakční komory. Intenzita pole elektromagnetické vlny musí být nejprve dostatečně vysoká, aby způsobila elektrický rozpad a nárazovou ionizaci. Pokud je plazma zapálena, podmínky pole a impedance se významně mění - mění se adaptační podmínky vysílajícího magnetronu.

Alternativně jsou atmosférická plazma generována tryskami (nebo vysílači) přes tranzistorové obvody (rozsahy 2–200 W), které lze regulovat na výstupu. Taková studená plazma jsou generována na frekvencích nad rezonancí plazmy (2,45 GHz), takže jsou urychlovány pouze elektrony v plazmě. Tato mikrovlnná plazma se často označují jako mikroplazma.

Praktickými aplikacemi jsou plazmové generátory , plazmové trysky a systémy plazmového potahování, chemické reaktory, sirná lampa , stejně jako energeticky úsporná lampa bez rtuti a syntéza diamantů .

Efekt sevření

Proud protékající plazmou vytváří magnetické pole, které zase zužuje plazmu. Toto se nazývá pinch effect . Plazma se stává hustší a žhavější. Pokud zdroj energie dodává vysoké proudy v rozmezí několika desítek kiloamps, lze generovat velmi hustá, horká a velmi silně ionizovaná plazma, která emitují rentgenové paprsky nebo ve kterých dochází dokonce k jaderným fúzí ( tokamak ). Efekt sevření je také důvodem, proč se v blesku vytvoří úzký kanál pro proud.

literatura

  • Michael A. Lieberman, Allan J. Lichtenberg: Principy plazmatických výbojů a zpracování materiálů. Wiley, New Jersey 2005, ISBN 0-471-72001-1 .
  • RJ Goldston, PH Rutherford: Fyzika plazmatu. Úvod. Vieweg, Braunschweig 1998, ISBN 3-528-06884-1 .
  • K.-H. Spatschek: Teoretická fyzika plazmatu. Úvod. Teubner, Stuttgart 1990, ISBN 3-519-03041-1 .
  • FF Chen: Úvod do fyziky plazmatu a řízené fúze. Plenum Press, New York 1983.
  • Subrahmanyan Chandrasekhar : Fyzika plazmatu. University of Chicago Press 1960.
  • Eugene N. Parker : Kosmická magnetická pole: jejich původ a aktivita. Clarendon Press, Oxford 1979.
  • F. Cap: Úvod do fyziky plazmatu. I. Teoretické základy. Vieweg, Wiesbaden 1984.
  • Rainer Hippler, Sigismund Pfau, Martin Schmidt, Karl H. Schoenbach: Fyzika nízkoteplotní plazmy - základní aspekty a aplikace. Wiley-VCH, Berlin 2001, ISBN 3-527-28887-2 .
  • Vadim N. Tsytovich: Přednášky o nelineární plazmové kinetice. Springer, Berlin 1995, ISBN 0-387-57844-7 .
  • Hubertus M. Thomas, Gregor E. Morfill : Plazmové krystaly na palubě ISS: Složitá plazma v beztížnosti. In: Fyzika v naší době. 36, č. 2, 2005, ISSN  0031-9252 , str. 76-83.
  • Hannelore Dittmar-Ilgen: Vysoce výkonné lasery se spoustou perspektiv. In: Naturwissenschaftliche Rundschau. 10, 2006, s. 549.
  • H. Heuermann, St. Holtrup, A. Sadeghfam, M. Schmidt, R. Perkuhn, T. Finger: Various Applications and Background of 10-200W 2.45GHz Microplasmas. 60. International Microwave Symposium, Montreal, červen 2012.

webové odkazy

Wikislovník: Plazma  - vysvětlení významů, původ slov, synonyma, překlady
Commons : Fyzika plazmatu  - sbírka obrázků, videí a zvukových souborů

Individuální důkazy

  1. ^ Wilhelm Pape , Max Sengebusch (uspořádání): Stručný slovník řeckého jazyka . 3. vydání, 6. dojem. Vieweg & Sohn, Braunschweig 1914 ( zeno.org [zpřístupněno 5. března 2019]).
  2. ^ I.Langmuir: Oscilace v ionizovaných plynech. In: Sborník Národní akademie věd. Svazek 14, 1928, str. 627-637 ( PDF ).
  3. ^ Max Planck Society ročenka . 1991, ISBN 978-3-525-85397-9 , str. 292 ( books.google.de ).
  4. S „viditelnou hmotou“ se zde rozumí hmota, která není temnou hmotou . O temné hmotě zatím nelze učinit žádné prohlášení.
  5. Operativní terapie: poškození disku (diskopatie). In: Health Lexicon, DocMedicus Verlag. Citováno 6. září 2018 .
  6. ArthoCare ENT: Coblation: Jemná chirurgická metoda. (pdf) Citováno 6. září 2018 .
  7. Rich P. Mildren: Výbojky s dielektrickou bariérou . Macquarie University, Australia, Citováno 11. listopadu 2008.